Усреднённый\footnote{Величина~g(t), усреднённая за время срабатывания прибора~\Delta t, обозначается как~\overline{g(t)}^{\Delta t}.} за время срабатывания прибора квадрат модуля амплитуды квазимонохроматических колебаний в плоскости экрана \begin{aligned} \overline I^{\Delta t} = \overline{ A A^* }^{\Delta t} = \overline{ A_1 A_1^*}^{\Delta t} + \overline{ A_2 A_2^*}^{\Delta t} + \overline{ A_1 A_2^*}^{\Delta t} + \overline{ A_1^*A_2 }^{\Delta t} =\\ = \overline{ {a_1^2} }^{\Delta t} + \overline{ {a_2^2} }^{\Delta t} + 2 a_1 a_2\,
\overline{ \cos(k\Delta-\Delta\phi)}^{\Delta t}. \end{aligned}
Выражение для интерференционного члена, вообще говоря, может принимать различные значения при различных предположениях, среди которых стоит выделить следующие предельные случаи\footnote{Безусловно, существует также и промежуточный случай \textbf{частичной когерентности}.}:
* {\bf Случай некогерентных волн.} Некогерентные волны не интерферируют, так как разность разности фаз~\Delta\phi как случайная функция равнораспределена на полуинтервале~ [0,2\pi). То есть полученные от различных источников волны всегда некогерентны. Для них имеет место, наблюдаемый в быту\footnotemark, \textbf{закон сложения интенсивностей} геометрической оптики I=I_1+I_2. \footnotetext{Например, в свете от двух лампочек не появляются интерференционные полосы.}
* {\bf Случай строгой когерентности.} Волны полученные от одного и того же источника при определённых условиях строго когерентны. Амплитуды строго когерентных волн пропорциональны {a_i(t)=\alpha_i a_0(t)}, а _разность разности фаз_ постоянна \mbox{\Delta\phi=\Delta\phi_2-\Delta\phi_1=\varepsilon}, и тем самым интенсивность интерференционной картины на экране I=\overline{a_0^2(t)}^{\Delta t} \left[\alpha_1^2+\alpha_2^2+2\alpha_1\alpha_2\cos(k\Delta-\varepsilon)\right].
Таким образом под _длительностью цуга_ следует понимать \textbf{время когерентности}.